采用徑向分布函數(shù)g(r)來描述鋰鹽 LITFSI在聚合物 PEO 聚合物鏈周圍的統(tǒng)計(jì)分布情況。g(r)主要可以用來反映 LITFSI 中離子或者基團(tuán)圍繞 PEO 聚合物鏈中一個(gè)離子或者基團(tuán)的分布情況。當(dāng)徑向分布函數(shù)中 r 的值越低，函數(shù) g(r)值越高，其 LITFSI與 PEO 聚合物鏈結(jié)合越緊密。本文計(jì)算了不同壓力和不同鋰鹽濃度下， LITFSI 在 PEO 聚合物鏈表面的分布情況，如圖 3 所示。圖 3(a)給出了 LITFSI 中的 Li+在 PEO 周圍的分布。從圖中可看出，在 0 MPa 時(shí) Li 原子與 PEO 中 O 原子第一個(gè)峰的距離為1.62 ?，其與 BORODIN 等計(jì)算和實(shí)驗(yàn)所觀察到的結(jié)果一致。此外，從圖 3(a)可以看出隨著壓力逐漸增加，Li+與 PEO 中 O 原子第一個(gè)峰位置的距離逐漸增大，表明 Li+與 PEO 的鍵合作用逐漸減弱。然而，Li+與 TFSI- 陰離子之間結(jié)合隨著壓力的增加則變強(qiáng)[圖 3(b)]。上述結(jié)果表明，壓力的增加將限制 Li+在 PEO 中的傳導(dǎo)。此外，隨著鋰鹽濃度的增加，Li+與 TFSI- 之間的結(jié)合力更強(qiáng)，從而降低 Li+的解離度，進(jìn)一步阻礙 Li+的傳輸[圖 3(c～d)]。因此，需要進(jìn)一步討論壓力作用下 Li+在 PEO/ LITFSI 中擴(kuò)散規(guī)律。